其中α代表对流换热系数，F代表对流换热面积

对于强迫对流换热，对流换热系数可以写成         

则

其中 L代表特征尺寸；λ代表导热系数；ν代表运动粘度；Pr代表普朗特数；u代表流速；C1、m、n代表常数。

一维导热的热阻表示成

其中 λ代表导热系数；δ代表导热路径长度；F代表导热路径的横截面积。

上述的，导热系数，运动粘度，普朗特数都是物性参数，它们大都是温度的函数。如下图中导热系数随温度变化曲线。

不过在一般的电子散热问题所涉及的温度变化幅度较小，这些参数变化幅度很小，为便于分析，可以假定它们是常数。表现出来，这些热阻也可以视为常数。这样分析问题非常方便。例如，强迫风冷，一个器件损耗50W时，温度稳定后其温升为30℃。若它的损耗调整为60W，其稳定温度约为36℃。否则，我们需要先假定一个温升以后，查表获得物性参数，然后再来迭代修正。

但是，这种“方便”用久了以后，大家比较容易产生一种错觉：热阻是独立的，跟温度关系不大。

因此，前不久，在热设计网QQ群（319322744）里，有人对“不同温度条件下，温差相同的两个物体之间的辐射换热量是不同的”这句话不能理解。

事实上，辐射换热表示为

其中 ε代表黑度；σ代表Stefan-Boltzmann常数；f1，2代表角系数；F代表辐射换热面积；T1、T2代表1、2两物体的开尔文温度。

由此可知，即使温差T1-T2一定，如果T1和T2比较高，辐射换热量会比较大。

如果表达成热阻的形式则是：

可见，辐射热阻跟温度是密切相关的，不能把它当做与温度无关的定值。

除了辐射换热，复杂的还有自然对流换热。自然对流换热系数可以表示成

而格拉晓夫数

则

于是，自然对流的热阻可以表示为

其中 L代表特征尺寸；λ代表导热系数；ν代表运动粘度；Pr代表普朗特数；g代表重力加速度；β代表膨胀率；F代表换热面积；ΔT代表温升；C2、n代表常数。

由此可见，即使我们假定各个物性参数是常数，自热对流的热阻，依然跟温升ΔT相关。把自热对流热阻看成是与温度无关的定值，也会引起一定误差。

综合来讲，自然对流、辐射换热，不可以简单的把热阻看成与温度无关。

讲到自然对流，我们可以看到，换热系数与特征尺寸，相对重力的安装方向都有关，简单的假定一个对流换热系数，评估自然散热所需的面积是比较粗糙的。如同热设计网培训课程附带的作业题中所提的那样，同一个发热铜排，横放和竖放，它的温度差别是非常明显的。

自然对流散热的换热系数，自身又包含了温升，显得很复杂，但是热设计网的培训学员还是出色的掌握了评估的方法。

以下是某学员关于自然散热评估的作业

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